ارزش ادراک شده می تواند هم به عنوان یک مقیاس تک بعدی^[225] و هم به عنوان یک مقیاس چندبعدی^[226] در نظر گرفته شود. اگرچه اعتبار مقیاس تک بعدی همواره به خاطر فرضیه اش مبنی بر اینکه مصرف کنندگان تعریف مشترکی از ارزش دارند مورد انتقاد بوده است. به عبارت دیگر، اعتبار مقیاس چندبعدی بر مقیاس تک بعدی از طریق تحقیقات مختلف به اثبات رسیده است که در ادامه به تعدادی از این تحقیقات اشاره می شود.
شث^[227] و همکارانش در سال 1991 تئوری ارزش مصرف را مطرح و ارزش را به 5 بعد کلیدی تقسیم کردند:

1. 1. ارزش عملکردی:^[228] به عنوان مطلوبیت ادراک شده ای تعریف می شود که از ظرفیت کاری- سودگرایی یا عملکرد فیزیکی یک بدیل به دست می آید. ارزش عملکردی به شواهد فیزیکی و کیفیت خدمات ارائه شده اطلاق می شود.

1. 1. ارزش اجتماعی:^[229] به عنوان مطلوبیت ادراکی ای طبقه بندی می شود که از ارتباط یک بدیل با یک یا چند گروه اجتماعی خاص به دست می آید. انتخاب محصولاتی که قابلیت رویت بالایی دارند یا خدماتی که باید با دیگران به اشتراک گذاشته شوند، اغلب ناشی از ارزش اجتماعی می باشند.

1. 1. ارزش احساسی:^[230] به عنوان توانایی یک خدمت در ترغیب احساسات و حالات عاطفی و خلق موقعیت های جذاب، توصیف می شود.

1. 1. ارزش شناختی:^[231] که به جنبه های نو و شگفت انگیز محصول و میزان نوظهوری آن اشاره
      می کند.

1. 1. ارزش موقعیتی( پاسخ مشروط):^[232] به مجموعه ای از موقعیت ها بر می گردد که مشتری در هنگام تصمیم گیری با آنها مواجه می شود.( چن و همکاران^[233]، 2005)

قابلیت کاربرد و عملیاتی بودن مدل شث باعث شد که محققان مختلفی از آن استفاده کنند. در سال 2004 در تعدادی از سازمان های خدماتی چین تحقیقی انجام شد و به بررسی رفتار مصرف کننده و ارزش مشتری پردختند. هدف آنان بررسی کاربردی و عملی ارزش از دید مشتری در ارتباط با عملکرد مدیریت در رابطه با مشتری بود. آنان در مدل شث تغییراتی ایجاد و ارزش کارکردی، اجتماعی، احساسی و هزینه یا خسارت پرداختی را به عنوان ابعاد ارزش معرفی کردند. به زعم آنان مدل شث با وجود دو بعد شناختی و موقعیتی به اندازه کافی جامع و کاربردی نیست. در نتیجه آنان بعد چهارم را جایگزین این دو بعد کردند و معتقدند در بعد چهارم خسارت های پولی و غیر پولی مشتری در جهت کسب کالا مثل هزینه های جست و جو، یادگیری، نگهداری و نیز ریسک های مالی و اجتمای و زمان و انرژی صرف شده از نظر مشتری، هم در کوتاه مدت و هم در بلندمدت لحاظ می شود.( ونگ^[234]، 2004)
مدل شث در مورد ارزش مشتری در ارتباط با سایر مولفه های بازاریابی نیز مورد استفاده قرار گرفت. می توان به تحقیقی اشاره کرد که جهت بررسی رابطه قیمت، برند و ارزش مشتری در بانک های تایوان انجام شد. هدف این تحقیق بررسی رابطه قیمت و برند از طریق تأثیر کیفیت خدمات و ریسک دریافتی بر ابعاد کلیدی ارزش از دید مشتری بود. نتایج تحقیق حاکی از تأثیر غیر مستقیم قیمت بر ارزش مشتری از طریق ریسک دریافتی بود و مدیران بانک ها را بر آن داشت تا از طریق سیاست گذاری به جا و شایسته در قیمت و موقعیت یابی مناسب در زمینه برند به ارائه ارزش بالاتری برای مشتریان خود نائل شوند.( چن و همکاران^[235]، 2005)

(( اینجا فقط تکه ای از متن درج شده است. برای خرید متن کامل فایل پایان نامه با فرمت ورد می توانید به سایت feko.ir مراجعه نمایید و کلمه کلیدی مورد نظرتان را جستجو نمایید. ))

همچنین سوئینی و سوتار^[236] (2001) ، بر اساس تحقیق شث^[237](1991)، در مدل خود (که اغلب پروال^[238] خوانده می شود)، 4 بعد را برای ارزش ادراک شده در نظر می گیرند: ارزش احساسی، ارزش اجتماعی، و 2 نوع از ارزش کارکردی شامل قیمت(ارزش برای پول) و کیفیت عملکرد.^[239]
همچنین ارزش ادراک شده مشتری می تواند از جنبه مالی، کیفیت، فایده و یا روان شناسی اجتماعی^[240] نیز تعریف شود.

• • جنبه مالی نشان می دهد که وقتی کمترین میزان پرداخت شود، ارزش ایجاد می شود. (مثل خرید با بهره گرفتن از کوپن تخفیف و ایزارهای ترفیعی برای کالا)(بیشاپ^[241] ، 1984) به عبارت دیگر آن مفهومی از مازاد مصرف کننده در اقتصاد است. ارزش ادراک شده از این دیدگاه تفاوت میان بالاترین قیمتی است که مشتری برای یک کالا و یا خدمت مشتاق به پرداخت آن است و مقداری که واقعاً در عمل می پردازد.( کئو و همکاران^[242]، 2009)

• • بر اساس دیدگاه کیفیت، ارزش تفاوت میان پولی است که فرد برای یک کالا یا خدمت می پردازد و میزان کیفیت کالا و خدمتی که دریافت می کند.(بیشاپ، 1984) بنابراین وقتی پول کمی برای محصولات با کیفیت بالا پرداخت می شود، ارزش ادراک شده مثبت ایجاد
    می شود.(کئو و همکاران،2009)

• • دیدگاه فایده، نشان می دهد که ارزش ادراک شده ارزیابی کلی مشتری از سودمندی فواید بدست آمده و آنچه از دست داده می شود، است.(زیتامل^[243]، 1988) به عبارت دیگر، مصرف کنندگان ممکن است به طور شناختی ادراک خود از آنچه به دست می آورند و آنچه باید برای بدست آوردن کالا یا خدمت از دست بدهند را شکل بدهند. اگرچه از دست دادن^[244] معنای گسترده تری از پولی که برای یک کالای خاص پرداخت می شود، دارد. هزینه های غیر مالی مانند هزینه های تراکنش (مبادله)، هزینه جست و جو، هزینه مذاکره، هزینه صرف شده در حین خرید می باشند.(کرونین و همکاران^[245]، 2000-1997، کئینی^[246]، 1999)

• • دیدگاه روانشناسی اجتماعی بیان می کند که ایجاد ارزش در معنای خرید یک کالای خاص یا خدمت در جامعه خریدار نهفته است.( شث و همکاران^[247]، 1991) یعنی کالاها معنای خاصی را حمل می کنند.( مانند یک وضعیت اجتماعی- اقتصادی خاص و یا یک فرهنگ اجتماعی خاص) که می تواند اثر اجتماعی خود را افزایش دهد.(سوئینی و سوتار^[248]، 2004، وانگ و همکاران^[249]، 2004)

پتریک و بکمن^[250](2002)، مقیاس ارزشی را پیشنهاد کردند که آن را سرو- پروال^[251] نامیدند و شامل 5 بعد “کیفیت، بهای مالی، بهای غیر مالی، اعتبار و پاسخ عاطفی”^[252] است.
2-3-3- مزایای خلق ارزش
نومن^[253](2009) در تحقیق خود بیان می کند که کیفیت محصول، کیفیت خدمت، قیمت و تصویر، ادراک مشتری از ارزش را خلق می کنند. در بازارهای رقابتی مشتریان ارزش دریافتی خود را از سازمان های مختلف مقایسه کرده و در این میدان سازمانی برنده خواهد بود که بتواند ارزش بیشتری را برای مشتری خلق کند.
قیمت
کیفیت خدمت
تصویر
کیفیت محصول
شکل 2-27- منابع ایجاد ارزش
منبع” نومن(2009)
وی در ادامه بیان می کند که که ایجاد ارزش برای مشتری، نتایج کیفی بسیار مهمی خواهد داشت. خلق مشتریان وفادار و حفظ بیشتر آنان، افزایش سهم بازار، کاهش هزینه های تولید، ایجاد نگرش مثبت میان مشتریان و کارمندان همگی از مزایای خلق ارزش برای مشتریان می باشند. بهبود این مقیاس ها در نهایت منجر به بهبود سودآوری و عملکرد بهتر بازار سهام می شود. وی روابط میان این متغیرها را در شکل زیر می آورد.
شکل2-28- نتایج ارزش
منبع:نومن(2009)
ارزش سهامداران
تصویر
سود
نگرش کارمندان
کاهش هزینه
سهم بازار
وفاداری و حفظ مشتری
ارزش
2-4- رضایت مشتری
در دنیای رقابتی امروز، عصر سلطه بر مشتری به پایان رسیده است و موفقیت سازمان ها در گرو جلب رضایت مشتری و به کارگیری اصول مشتری مداری است. سازمان هایی که به نیازهای مشتریان
بی اعتنایی می کنند و فقط رویکرد محصول محوری^[254] را پیشه خود می سازند از صحنه رقابت حذف می شوند. از این رو مشتری مداری به عنوان سنگ زیربنای نظریه های مدیریت بازاریابی نوین شناسایی شده است.(بریدی^[255]، 2001) در واقع تلاش و کوشش فراوانی که امروزه در جهت ارتقای ابزارهای مدیریت عملکرد و گسترش نگرش مشتری مداری توسط محققان، کارشناسان و مدیران سازمان های تجاری صورت می گیرد، نشان دهنده آن است که اکنون رضایت مشتری یکی از مهمترین عوامل در تعیین موفقیت سازمان ها در امر تجارت و سودآوری به شمار می آید. باید توجه داشت که که یکی از محرک های اصلی برای سازمان های تجاری که به دنبال بهبود های عمده در مسیر پیشرفت خویش هستند، همانا رضایتمندی مشتریان آن سازمان است. به بیان دیگر هیچ کسب و کاری بدون برخورداری از رضایتمندی مشتریان خود قادر به ادامه بقاء نمی باشد. بنابراین بسیار حیاتی است که هر موسسه ای چارچوبی برای درک، تجزیه تحلیل و ارزیابی وضعیت رضایتمندی مشتریانش در اختیار داشته باشد.
2-4-1- تعریف مشتری مداری^[256]
مطرح می گردد بازارمحوری به معنای شناخت رشد بازار، جذابیت های بازار و بازارهای مصرف است در حالی که مشتری محور شدن به معنای استفاده از مشتری برای بهبود مستمر، به روز رسانی سازمانی و طراحی مجدد است . هنگامی که سازمان مشتری محور می شود به این معناست که مشتری به عنوان کسی شناخته می شود که برای فرآیندهای ارزش آفرینی در سازمان تصمیم گیری می کند.( ایران پور، 1383) تاکنون تعاریف مختلفی از مشتری مداری ارائه شده است که اصل بنیادین همه آنها قرار دادن مشتری در کانون توجه استراتژیک سازمان هاست. برخی تعاریف مشتری مداری به شرح زیر است:

• • مشتری مداری عبارت است از نشر اطلاعات مربوط به مشتریان در کل سازان، تدوین راهبردها و تاکتیک هایی برای رفع نیازهای بازار به شکلی عملی و از سوی تمام بخش های سازمان و دستیابی به احساس تعهد همگانی نسبت به اجرای برنامه های اتخاذ شده( شاپیرو^[257]، 1988)

• • مشتری مداری عبارت است از جمع آوری اطلاعات مشتری به منظور استفاده واحد های کسب و کار( کوهلی و جاورسکی^[258]، 1990)

• مشتری مداری نوعی فرهنگ سازمانی است که به کارآمدترین و موثرترین شکل، رفتارهای لازم برای خلق ارزش برتر برای خریداران را ایجاد می کند.( نارور و اسلتر^[259]، 1990)

شکافت هسته‌ای^[۴]
در واکنش شکافت، هسته‌ی سنگین یک عنصر رادیو اکتیو مانند اورانیوم یا پلوتونیوم به دو یا چند هسته با جرم متوسط تجزیه می‌شود. به طور مثال اورانیوم ۲۳۵ مورد اصابت یک نوترون قرار می‌گیرد و هسته فوق‌العاده ناپایداری تشکیل می‌شود که تقریبا بلافاصله می‌شکافد و کریپتون و باریم و مقدار زیادی انرژی تولید می‌شود. که ناشی از تبدیل جرم ناپدید شده (با مقایسه میان جرم سوخت‌های اولیه و محصولات واکنش) به انرژی است. این انرژی حدود ۵ دهه است که مورد استفاده قرار گرفته است اینک این نیرو همان اندازه از برق جهان را تامین می‌کند که ۴۰ سال پیش بوسیله تمام منابع انرژی تأمین می‌شد شکافت هسته‌ای مزایای بسیاری نسبت به سوخت‌های فسیلی دارد اما مسئله‌ی پسماندهای آن که حاوی مواد پرتوزا با طول عمر طولانی هستند از جمله مهم‌ترین مسائل خاص در مورد استفاده از شکافت هسته‌ای می‌باشد. از سوی دیگر ذخایر اورانیوم جهان برای استفاده در راکتورهای شکافت تنها در یک سده کفایت می‌کنند.

( اینجا فقط تکه ای از متن فایل پایان نامه درج شده است. برای خرید متن کامل پایان نامه با فرمت ورد می توانید به سایت feko.ir مراجعه نمایید و کلمه کلیدی مورد نظرتان را جستجو نمایید. )

موادی که انجام یک واکنش شکافت هسته‌ای را ممکن می‌سازند عبارتند از: ^۲۳۹Pu ، ^۲۳۵U ، ^۲۳۸U ، و ایزوتوپ ^۲۳۳U ، ^۲۳۵U بطور مصنوعی در راکتورهای هسته‌ای با تاباندن نوترون به ^۲۳۳Th بوجود می‌آید.
در اثر برخورد نوترون حرارتی به ایزوتوپ^۲۳۵U ، هسته اتم به ^۲۳۵U تحریک شده تبدیل می‌شود. اورانیوم تحریک شده بعد از شکافت، به باریم و کریپتون و سه نوترون تبدیل می‌گردد [۵].
^۱n + ^۲۳۵U → ^۲۳۶U → ^۱۴۴Ba+⁸⁹Kr + 3 ^۱n
اما مسئله مهم­تر اینکه هر نوترون‌ آزاد شده بر اثر شکافتن هسته ^۲۳۵U می‌تواند دو هسته دیگر را شکافته و چهار نوترون را بوجود آورد. شکافت هسته‌ای و آزاد شدن نوترون‌ها بصورت زنجیروار به سرعت تکثیر و توسعه می‌یابد. در هر دوره تعداد نوترون‌ها دو برابر می‌شود. در واکنش‌های کنترل شده تعداد شکافت در واحد زمان و نیز مقدار انرژی به تدریج افزایش یافته و پس از رسیدن به مقداری دلخواه ثابت نگه‌داشته می‌شود. برای دستیابی به فرایند شکافت کنترل شده و یا متوقف کردن یک سیستم شکافت پس از شروع، لازم است که موادی قابل دسترس باشند که بتوانند نوترون‌های اضافی را جذب کنند. مواد جاذب نوترون بر خلاف مواد دیگر مورد استفاده در محیط راکتور باید سطح مقطع جذب بالایی نسبت به نوترون داشته باشند. مواد زیادی وجود دارند که سطح مقطع جذب آنها نسبت به نوترون بالاست. زمانی که هسته اتمی ^۲۳۵U به دو قسمت شکافته می‌شود تولید عناصر استرتیوم ۹۰، کریپتون ۹۱، ایتریوم ۹۱، زیرکونیوم ۹۵، ^۱۲۶I ، ^۱۳۷U ، باریم ۱۴۲، سریم ۱۴۴ امکان پذیر هستند.
همجوشی هسته‌ای
واکنش‌های همجوشی هسته‌ای از نوع واکنش‌هایی است که در خورشید و ستارگان صورت می‌گیرد. این واکنش عبارت است از ترکیب (برخورد) هسته­های چهار اتم هیدروژن معمولی (شکل ۱-۱) که ضمن آزاد سازی مقدار زیادی انرژی ناشی از تبدیل جرم به انرژی است (E=mc²)، یک هسته‌ی هلیوم در دماهای بسیار بالای مرکز خورشید و ستارگان تولید می‌گردد [۶].
در کره‌ی زمین، این انرژی را می‌توان به سه روش محصور سازی مغناطیسی، محصورسازی اینرسی یا لختی و محصور سازی از طریق کاتالیزور میون، تولید کرد؛ که البته همه در مرحله‌ی آزمایش قرار دارند. همجوشی هسته‌ای به دلیل پرتوزایی کمتر و ایمنی بیشتر و فراوانی بیشتر سوخت اولیه برای انجام واکنش‌ها نسبت یه شکافت مورد توجه بیشتری قرار گرفته است. برای تولید انرژی در مقیاس بزرگ، به تعداد زیادی از واکنش‌هایی که با هم رخ دهند، نیاز است. دافعه‏ی کولنی، مانع رخ دادن همجوشی هسته‏ای می‏گردد. برای غلبه بر این دافعه، به دما و چگالی بالایی مورد نیاز است. در نتیجه سوخت باید در حالت پلاسما باشد.در دمای به قدر کافی بالا، سرعت‏های حرارتی ذرات خیلی زیاد خواهند شد. در این صورت، ذرات این فرصت را خواهند داشت که به اندازه‏ی کافی به هم نزدیک شده، بر دافعه‏ی کولنی چیره شوند وتوانایی پیوند داشته باشند. در طی این فرایند انرژی بسیار زیادی آزاد می­گردد.
اگر چگالی پلاسما بیشتر از ١٠^۲۰ یون در هر سانتی‌متر مکعب باشد، آن گاه زمان محصورسازی می‌تواند کوتاه­تر باشد. اگر پلاسما خیلی فشرده شود، زمان محصورسازی، بی نهایت کوتاه و انرژی آزاد شده، فوق­العاده شدید است. در این صورت با یک بمب سر و کار خواهیم داشت نه یک راکتور کنترل شده. به­همین دلیل، با وجود آن که وظیفه محصورسازی مشکل می­گردد، چگالی پلاسما در حداقل نگه داشته می‌شود.
بطور عملی هنوز محفظه­ای وجود ندارد که بتواند پلاسما با دمایی در حدود چند صد میلیون درجه را محصور سازد. حتی محفظه­هایی که از فلزات مقاوم در دماهای بالا ساخته شده باشند، تنها در دماهای پایین­تر از چند هزار درجه قابل استفاده خواهند بود. ستارگانی نظیر خورشید کره عظیم پلاسمای خود را از طریق جاذبه حفظ می­ کنند. پلاسما از ذرات باردار تشکیل یافته است. این ذرات نمی توانند خطوط میدان مغناطیسی را قطع کنند، اما حول این خطوط می­چرخند. این نکته، خلاصه­ای از مبنای فکری طرح محصورسازی پلاسما توسط خطوط میدان مغناطیسی را تشکیل داده است.
در یک تعریف کلی فرایند جلوگیری از برخورد پلاسما با دیواره‌های مخزنی که در آن جای دارد، محصورسازی نامیده می‌شود و همچنین زمان تقریبی برای اینکه یون‌ها توسط میدان احاطه کننده به دام افتاده باقی بمانند، زمان محصورسازی نامیده می‌شود.
شکل ۱-۱- مراحل زنجیره‌ی پروتون – پروتون که در خورشید اتفاق می‌افتد [۷]
انتخاب سوخت مناسب
باتوجه به فرایند­های طبیعی و نتایج حاصل از آن­ها، مشخص شده است که واکنش­های همجوشی بسیاری وجود دارد. متغیرها برای واکنش­های مختلف، هسته­های سوخت درگیر، محصول­های واکنش که خارج می شوند، مقدار واکنش و بستگی احتمال انجام واکنش به خواص جنبشی واکنش دهنده­ها، می باشند.
برهم کنش ایزوتوپ­های هیدروژنی (دوتریم وهلیوم ۳) یکی از واکنش‌های مورد توجه در فرایند همجوشی می­باشد. به دلیل این‌که ایزوتوپ های­ هیدروژن فقط یک بار الکتریکی دارند و انرژی حرارتی کمتری برای نزدیک شدن به یکدیگر نیاز دارند، به عبارت دیگر در دماهای پایین همجوشی ایزوتوپ­های هیدروژن اتفاق می­افتد. به علت عدد اتمی واحد ایزوتوپ­ها، این برهم کنش هیدروژنی دارای قابلیت نفوذ بسیار بالایی در سد کولنی می­باشد. برای تعیین سوخت‌های همجوشی مناسب، باید در دسترس بودن سوخت مورد نظر، شرایط نگهداری و سطح مقطع واکنش مورد نظر را در نظر گرفت. برخی از واکنش‌های گوناگون همجوشی، شامل واکنش‌های ذکر شده در جدول(۱-۱) می‌باشد. در بیشتر واکنش‏های همجوشی، دو هسته‏ سبک با هم ترکیب و به هسته‏‏ سنگین‏تر تبدیل می‏شوند که رابطه‏ واکنش هسته‏ای آن‏ها به صورت زیر است:

جدول۱-۱- برخی از واکنش‌های همجوشی [۱]

سوخت

واکنش همجوشی

شکل اختصاری

بهره انرژی بر حسب ژول

DT

D+T→^۴_۲He+¹₀n

T(d,n)⁴He

۲.۸×۱۰^-۱۲

DD_n

D+D→^۳_۲He+¹₀n

D(d,n)³He

۵.۲۴×۱۰^-۱۳

TT

T+T→^۴_۲He+¹₀n+¹₀n

T(t,2n)⁴He

۱.۸۱×۱۰^-۱۲

DD_p

D+D→T+P

D(d,P)T

۶.۴۶×۱۰^-۱۳

D-³He

D+³₂He→^۴_۲He+P

در یک روش ساده، هامیلتونی اتم ساده باید طوری اصلاح شود که بتواند اختلالات ناشی از دو اتصال اتم- میدان را برای به دست آوردن تقریب دو قطبی در هامیلتونی کل به صورت

( اینجا فقط تکه ای از متن فایل پایان نامه درج شده است. برای خرید متن کامل پایان نامه با فرمت ورد می توانید به سایت feko.ir مراجعه نمایید و کلمه کلیدی مورد نظرتان را جستجو نمایید. )

(۵-۱ )

شامل شود.
Dark resonances .۳ Stroud .۲ Gozzini .۱
در حالت کلی ویژه حالت های هامیلتونی به صورت برهم نهی همدوسی از حالت های اتمی ساده و در می آیند.در یک تشدید کامل ، دو تا از ویژه حالت های به صورت برهم نهی های همدوس متقارن و پاد متقارنی ازدو حالت پایین تر پایه اتمی ساده در می آیند به عبارتی :
(۵-۲)

(۵-۳)

که در آن است. نکته جالب توجه در اینجا این است که هیچ مؤلفه ای از حالت ساده در این برهم نهی ها ظاهر نمی شود و اینکه حالت به حالت بالاتر از طریق اندرکنش دو قطبی الکتریکی در خلال مدتی که حالت نیست، اتصال می یابد.
این موضوع به سهولت می تواند با درنظر گرفتن عنصر ماتریسی گذار دو قطبی مشاهده شود. دو دامنه احتمال که باهم جمع می شوند تا گذار کل بین و حالت بالایی را نتیجه دهند، در واقع دارای اندازه های برابر و مخالف هم هستند.در ساختار سیستم لاندا گونه تله اندازی همدوس به علت تداخل کوانتومی ویرانگر بین دامنه های احتمال مربوط به دو گذار دو قطبی اتفاق می افتد. در مقابل، دامنه گذار صفر نمی شود و حالت در اتصال با حالت بالاتر باقی می ماند. وقتی که رژیم حالت پایا حالت کل جمعیت اتمی تحت تأثیر اثرات ترکیبی پمپاژ اپتیکی از حالت به و گسیل خود به خودی از به حالت را به دست خواهد آورد.در نهایت هیچ فرایند جذبی حالت را غیر جمعیت نخواهد کرد به عبارتی تمام جمعیت اتمی به صورت تله اندازی شده باقی می ماند.
حالت غیر اتصالی اصطلاحاً “حالت تاریک” نامیده می شود در حالی که حالت که در اتصال با میدان ها باقی می ماند حالت روشن نامیده می شود. این مفاهیم همچون روابط مقدماتی پدیده شفافیت القا شده الکترومغناطیسی است ارتباط نزدیک بین و نیز از این روابط و مفاهیم اولیه ناشی می شود.
۵-۲ تله اندازی جمعیت همدوس
آلزتا^۱ و همکارانش در سال ۱۹۷۶ برای اولین بار پدیده تله اندازی جمعیت همدوس را مشاهده کردند و به دنبال آن وتیلی^۲و استراد مطالعات نظری مختصری انجام دادند[۲۴]. آریموندو^۳ و اوریولز^۴ (۱۹۷۶) و گری^۵ و دیگران (۱۹۷۸) این مشاهدات را با بهره گرفتن از مفهوم تله اندازی جمعیت همدوس در ویژه حالت تاریک یک سیستم گونه سه ترازی توضیح دادند] ۱۵[. کاربرد دو میدان موجی در یک سیستم اتمی سه ترازی ، اتم را در یک برهم نهی همدوسی از حالت ها قرار می دهد. این برهم نهی حالت ها در برابر جذب میدان تابشی پایداراست. این پدیده منتسب به تله اندازی جمعیت همدوس است.
پدیده تله اندازی جمعیت همدوس که آلزتا و همکارانش در سال ۱۹۷۶ مشاهده کردند ، ارتباط بسیار نزدیکی با دارد. یک پدیده طیف نمایی بوده که فقط شامل تغییر حالات ماده در یک نمونه ضعیف اپتیکی است در حالی که پدیده فرآیندی است مخصوص محیط های قوی اپتیکی که در آن هم میدان های اپتیکی و هم حالت های ماده تغییر می یابند. حال روابط و معادلات حاکم بر را بررسی می کنیم. با کمی دقت در خواهیم یافت که روابط حاکم بر مشابه روابط مطرح شده در پدیده است.
.Orriols ۵Gray .4 Arimondo.3 Whitley .2 Alzetta .۱
هامیلتونی یک سیستم سه ترازی همان طوری که در شکل۵-۲ نشان داده شده است، (در اینجا اثر نامیزانی در نظر گرفته نشده است) به صورت
(۵-۴)

داده می شود.

شکل ۵-۲. یک اتم سه ترازی گونه با دو میدان لیزری برای پدیده
که در آن هامیلتونی اتم ساده، پتانسیل ناشی از یک میدان با فرکانس رابی و فرکانس زاویه ای و پتانسیل ناشی از میدان با فرکانس رابی و فرکانس زاویه ای است. تمام فرکانس های رابی حقیقی فرض شده اند.

(۵-۵)

(۵-۶)

(۵-۷)
ملاحظه اندرکنش این هامیلتونی با سیستم سه ترازی، یک مدل تک اتمی ساده از را فراهم می کند.
واضح است که ویژه کت های ، ویژه حالت های هامیلتونی نیز هستند. این ویژه حالت ها به صورت ترکیبات خطی ازکت های و هستند.
وقتی دو میدان اعمال شده یا اصطلاحاً دو پالس لیزری در حالت تشدید باشند، سه ویژه حالت هامیلتونی به صورت
(۵-۸)

(۵-۹)

(۵-۱۰)
هستند. کت شامل هیچ مؤلفه ای از نیست، و بنابراین هیچ اتصالی بین این دو حالت وجود ندارد. از این رو هر جمعیتی در ، در آن حالت تله اندازی شده است. با توجه به اینکه هر دو حالت و مؤلفه را دربردارند،این دو به حالت متصل می شوند.
در یک دوره زمانی، بسته به میزان گسیل خود به خودی از حالت برانگیخته، کل جمعیت سیستم در حالت خواهد بود. لذا تمام جمعیت به صورت همدوس در یک حالت تاریک تله اندازی می شود. اولین تشخیص تجربی را آلزتا و همکارانش انجام دادند. در این کار فلورسنس اتم های سدیم، مشاهده شده بود. یک میدان مغناطیسی ناهمگن در امتداد محور سلولی سدیم به کار رفته بود. در نقاط مشخص درامتداد طول سلول، فلورسنس ناپدید شد، به عبارتی خطوط سیاه ظاهر شد.
این خطوط سیاه به دلیل قرار گرفتن در موقعیت هایی از سیستم های گونه بود که در آ نها میدان مغناطیسی در حالتی قرار داشت که تشدید محقق شد. یک تحلیل نظری از پدیده های همدوسی اتمی که به این اثرات منجر می شوند توسط آریموند و اوریولزارائه شده بود. در بخش بعدی کاربرد هایی از پدیده را به طور خلاصه بیان می کنیم.
کاربرد های
تله اندازی جمعیت همدوس یا همان چندین زمینه کاربردی باالقوه دارد. در حالت کلی حالت های پایه عمر بسیار بیشتری نسبت به حالت های برانگیخته دارند. اندازه گیری پهنای خط یک حالت پایه، به طور باالقوه دقت هر وسیله را که به پهنای یک ویژگی طیفی بستگی دارد تا چندین مرتبه از نظر بزرگی افزایش می دهد. با ملاحظه اندرکنش های دو میدان لیزری با سه تراز اتمی، اندازه گیری یک گذار با بزرگی پهنای خط کمتر از پهنای خط حالت برانگیخته امکان پذیراست. اخیراً علاقه چشمگیری در زمینه ساعت های اتمی ایجاد شده است، که در آن استفاده از تولید تمام ساعت های اتمی^۱ کوچک نوری را امکان پذیر ساخته است.
سرعت انتخابی تله اندازی جمعیت همدوس ^۲ ، کاربرد دیگری از است. این تکنیک توسط آسپکت و همکارانش ایجاد شد. این روش تنها به اتم های با سرعت صفر تله اندازی شده در حالت تاریک منجر می شود.
حال به بررسی شفافیت القا شده ی الکترومغناطیسی و تله اندازی جمعیت همدوس در اتم پنج ترازی مانند می پردازیم.در ابتدا کمی مفاهیم مرتبط با و در اتم پنج ترازی را بیان می کنیم.
وقتی دو جفت میدان لیزری نزدیک تشدید، با یک اتم پنج ترازی با شکل هندسی ، اندرکنش می کنند، تله اندازی جمعیت همدوس و شفافیت القا شده الکترومغناطیسی در شرایط مشارکت دو تشدید دو فوتونی ظاهر می شوند. بعلاوه ، در اتم پنج ترازی نوع ، تغییر کوانتومی بر اساس دو تشدید دو فوتونی نیز به دست می آید. تله اندازی جمعیت همدوس و شفافیت القا شده الکترومغناطیسی در اتم های سه ترازی نوع ، و به طور گسترده ای مورد مطالعه قرار گرفته اند. وقتی یک جفت میدان لیزری نزدیک تشدید در حالت تشدید دو فوتونی، با تشکیل شکل هندسی گونه با سه تراز اتمی اندرکنش می کنند، جمعیت به طور همدوس در دو تراز پایین تر به دام انداخته می شود. به بیانی تله اندازی جمعیت همدوس ظاهر می شود.
trapping Selective Coherenc poulation Velocity .۲ Atomic clocks .۱
اتم در این نقطه تشدید دو فوتونی، در یک حالت تاریک واقع شده و از میدان های لیزری اعمال شده مجزا است. لذا میدان ها بدون جذب ، محیط را انتقال می دهند. به عبارتی پدیده اتفاق می افتد. خاطر نشان می کنیم که در شفافیت القا شده هدف حذف جذب پالس لیزری ضعیف است. بر اساس تشدید دو فوتونی ، تغییر کوانتومی در یک اتم چهار ترازی نوع نیز حاصل می شود] ۱۹[. یک مکانیسم جدید ، که توسط تغییر کوانتومی القا شده است ممکن است وجود داشته باشد. در این فصل ما به دنبال تداخل کوانتومی یک اتم پنج ترازی نوع هستیم.
به علت نبود جذب در نقطه شفافیت ، در فرایند های اپتیکی غیر خطی نور پایین مختلف مورد استفاده قرار می گیرد. به دلیل کنترل همدوس حالت های کوانتومی، پذیرفتاری های خطی و غیر خطی به صورت تشدیدی تقویت شده اند. براساس شفافیت القا شده الکترومغناطیسی ، انواع مختلفی از ترکیبات چهار موجی و شش موجی با کارایی کوانتومی بالا مورد بررسی قرار گرفته اند.
اخیراً انتقال حالت کوانتومی بین فوتون ها و اتم ها در یک محیط ، در فر آیند های اطلاعات کوانتومی استفاده شده است. برای تعمیم کاربرد های ، بایستی یک مکانیسم جدیدی یافت ، ما این مکانیسم را دراین فصل بیان می کنیم.
در این مکانیسم، همدوسی کوانتومی یک اتم نوع پنج ترازی بررسی شده است. همان طور که در شکل۵-۳ نشان داده شده است. در واقع می توان گفت که اتم پنج ترازی مانند ترکیبی از دو سیستم سه ترازی گونه است که در تراز مشترک هستند. دو جفت میدان لیزری نزدیک تشدید با فرکانس های و با یک اتم پنج ترازی اندرکنش داشته و یک پیکربندی را شکل می دهند. پنج تراز انرژی اتمی به ترتیب عبارتند از : و .
به طور مستقیم ، یک اتم نوع باید دارای همدوسی کوانتومی مشابه با اتم نوع باشد. با بهره گرفتن از نظریه حالت پوشیده ، پیش بینی می کنیم که و در شرایط مشارکت دو تشدید دو فوتونی رخ خواهند داد. به عبارتی و بایستی به طور همزمان برآورده شوند. در نتیجه، محاسبات عددی ما بر اساس معادلات اپتیکی نیمه کلاسیکی بلوخ ، پیش بینی های نظری را ثابت کرده اند.
نتایج عددی بیشتر نیز ویژگی های تغییر کوانتومی مبتنی بر دو تشدید دو فوتونی در این اتم نوع پنج ترازی را نشان می دهند.

نوشت.
بردار حالت هامیلتونی به صورت زیر قابل تعریف است.
(۱-۶۴)

حال ویژه حالت اتم سه ترازی متناظر با هامیلتونی را به صورت
(۱-۶۵)

در نظر می گیریم. روابط (۱-۶۴) و(۱-۶۵) توسط رابطه به یکدیگر مرتبط اند، که درآن ماتریس یکانی است و به صورت زیر تعریف می شود.

(۱-۶۶)
معادله شرودینگر در این حالت به صورت

(۱-۶۷)
خواهد بود، که در آن ساختار هامیلتونی مؤثر به صورت زیر محاسبه می شود:
(۱-۶۸)

که با کمی محاسبات ساده به دست می آوریم.

(۱-۶۹)
اگر نامیزانی دو حالت باهم برابر باشند، به عبارتی باشد حالت تشدیدی دو فوتونی اتفاق می افتد.
(۱-۷۰)

نمودار جمعیت تراز ها بر حسب زمان برای حالت تشدیدی و در شکل ۵-۲ رسم شده است.

( اینجا فقط تکه ای از متن پایان نامه درج شده است. برای خرید متن کامل فایل پایان نامه با فرمت ورد می توانید به سایت feko.ir مراجعه نمایید و کلمه کلیدی مورد نظرتان را جستجو نمایید. )

زمان

جمعیت

شکل۱-۶. نمودار جمعیت بر حسب زمان برای حالت سیستم سه ترازی
آنچه از نمودار جمعیت درک می شود این است که تراز برانگیخته جمعیت دار شده است و این انتقال جمعیت به تراز میانی باعث گسیل خود به خودی از این تراز به دو تراز دیگر خواهد شد. جمعیت دار شدت حالت تحریکی یک پدیده نامطلوب است به طوریکه پدیده استیرپ و شفافیت القا شده ی الکترومغناطیسی مبتنی بر جمعیت دار نشدن تراز می باشند.
فصل ۲
گذار جمعیت و گذار بی درروی برانگیخته
رامان STIRAP
مقدمه
اتم سه ترازی نقش مهم و اساسی را در گسترش اسپکتروسکوپی لیزری و اپتیک کوانتومی ایفا می کند. در بین پدیده های موجود در اتم سه ترازی گذار بی دررو یک اثر جدید و دور از انتظار بود. در این حالت جمعیت می تواند از حالت اولیه به حالت نهایی بدون گذار جمعیت به تراز میانی انتقال یابد. طرحی که در این فر آیند مقدم بر طرح های دیگر می باشد، استفاده از پالس های ترتیبی غیر شهودی است. در گذار برانگیخته بی درروی رامان دو ترازی که در ابتدا بدون جمعیت بودند به همدیگر جفت می شوند و ترازی که در ابتدا جمعیت دار است توسط پالس لیزری دیگر به تراز دوم جفت می شود.
گذار آدیاباتیک سیستم سه ترازی نخست تویط هیو^۱ و همکارانش بررسی شد و سپس کارول^۲و هیو خواص آن را بررسی کردند. در سال ۱۹۹۰ برگمن^۳ از این فرایند در سیستم های فیزیکی واقعی استفاده کرد. فرایند گذار بی دررو پس از آن در کار های دانییلکو^۴ و رومانکو^۵ یافت شد. در این فصل ما گذار بی درروی برانگیخته رامان را که همان استیرپ است ، در اتم های سه ترازی گونه تعریف و بررسی خواهیم کرد.سپس به بررسی ساختار هامیلتونی بی دررو می پردازیم چرا که در نظریه شفافیت القا شده الکترومغناطیسی هامیلتونی مؤثر و بی دررو تا حدی مورد استفاده قرار می گیرد. در بخش پایانی شرایط گذار بی درروی رامان را در یک اتم پنج ترازی نوع به صورت مختصر بررسی قرار خواهیم داد.
Danileiko. 5 .Romank ۴ Bergman .۳ Carrol .۲ Hio . ۱
۲-۱ گذار جمعیت
یکی از اهداف برانگیزش لیزر، انتقال جمعیت از یک حالت اولیه به یک حالت نهایی منتخب بوده است. فرایند های رامان برای انتقال جمعیت از طریق گذار های دو فوتونی به حالت های نهایی مکانیسمی فراهم می کنند که تابش دوقطبی الکتریکی در فرکانس های اپتیکی نمی تواند به آن دست یابد. این فر آیند ها حالت هایی را شامل می شوند که با حالت اولیه تبهگن باشند. ساده ترین کاربرد پراکندگی رامان جهت ایجاد انتقال جمعیت، یک میدان پمپی فرکانسی از پیش تعیین شده را به کار می گیرد تا گام اول برانگیزش را ایجاد کند اما برای ایجاد گذار نهایی ، به گسیل خود به خودی اتکا دارد.
از حالت برانگیخته چندین مسیر گسیل ممکن وجود دارد، که هر کدام میدان استوکس خودش را دارد . احتمال نسبی یک حالت خاص، وابسته به توابع موج دو حالته است. برای گذار مولکولی بین حالت های ارتعاشی، این توابع موجی فاکتور های فرانک- کاندون بوده و بنابراین این فرایند انتقال جمعیت را پمپاژ فرانک- کاندون ^۱ می نامیم. به دلیل این که این فرایند به گسیل خود به خودی وابسته است، امکان ایجاد یک برهم نهی همدوس را نمی دهد، و چون حالت های نهایی متعددی وجود دارد، دست یابی به گذار ملموس به هریک از حالت ها ممکن نیست.
به جای اینکه برای ایجاد میدان استوکس به محیط اتکا کنیم، می توانیم یک میدان لیزری را به کار ببریم تا یکی از گزینه های حذف برانگیختگی از طریق گسیل تحریک شده را انتخاب کنیم. فرآیندی که اغلب پراکندگی رامان برانگیخته ^۲ نامیده می شود. با بهره گرفتن از یک میدان لیزری ثانویه، فرایند رامان دو مرحله ای افت و برانگیختگی می تواند بسیار سریع باشد. میدان دوم را نوعاً میدان استوکس می نامند که مستقل از طول موج خود می باشد. شکل(۲-۱) این طرح انتقال جمعیت را نشان می دهد که اغلب پمپاژ گسیلی برانگیخته ^۳ می نامند.
Stimulated Raman scattering.2 Frank – Condon pumping .۱
pumping Stimulated Emission ۳

(۳-۲)

با توجه به شکل (۳-۱) واضح است که:

(۳-۳)

در نظر گرفتن توابع نمایی برای ارائه تغییرات پیوسته خصوصیات فیزیکی مواد در امتداد ضخامت میکروتیر (بین سطوح بالایی و پایینی) می تواند یک تقریب مناسبی برای حل معادلات الاستیسیته در مورد مواد FG باشد []:

( اینجا فقط تکه ای از متن پایان نامه درج شده است. برای خرید متن کامل فایل پایان نامه با فرمت ورد می توانید به سایت feko.ir مراجعه نمایید و کلمه کلیدی مورد نظرتان را جستجو نمایید. )

(۳-۴)

که ، ، ، ، و به ترتیب مدول یانگ، مدول برشی، ضریب پخش حرارتی، چگالی، ضریب هدایت حرارتی و طول مشخصه ی مولفه ی فلز تشکیل دهنده ی ماده ی تیر می باشند. پارامترهای، ، ، ، و مربوط به مقدار نفوذ و پراکندگی سرامیک درون فلز می باشند که با بهره گرفتن از معادلات (۳-۱) و (۳-۲)، به صورت زیر بدست می آیند:

(۳-۵)

۳-۲ مدلسازی ریاضی و استخراج معادلات برای دستیابی به خیز تیر۳-۲-۱ معادله ی هدایت گرما
ابتدا به چند نکته مهم اشاره می شود. اولاً اینکه برای داشتن یک خیز بزرگ و محسوس، ضرایب انبساط حرارتی فلز و سرامیک باید اختلاف زیادی داشته باشند. دوماً، سطح پایین میکروتیر چون
می بایست به عنوان الکترود برای ایجاد فشار الکترواستاتیک باشد، باید رسانا باشد، بنابراین سطح پایین میکروتیر می تواند با یک لایه نازک طلایی در ضخامت نانو پوشانده شود. سوماً، به دلیل مقیاس بسیار کوچک سیستم، عدد بایوت^[۸۳] متناظر مسئله حدود است، در نتیجه با تقریب بسیار خوبی می توان از گرادیان دمائی داخل جسم صرف نظر کرده و توزیع دما را در هر لحظه زمانی یکنواخت در نظر گرفت. چهارماً به خاطر تغییر شکلهای کوچک عرضی میکروتیر اینگونه فرض میشود که زاویه ی تشعشع بدون تغییر باقی بماند، در نتیجه شار گرما مستقل از تغییر شکل تیر در نظر گرفته میشود. در نهایت به خاطر ابعاد بسیار کوچک سیستم، هوای اطراف میکروتیر در شرایط کاملا محدود قرار دارد و می تواند به راحتی تحت گرادیان دمایی جریان یابد، بنابراین عدد ناسلت^[۸۴] در جابجایی حرارتی آزاد بسیار کوچک می باشد، در نتیجه هدایت حرارتی تنها پدیده ی انتقال حرارتی است که بین میکروتیر و دیواره ی سنسور اتفاق می افتد. با این پیش زمینه ها، برای سیستم مورد مطالعه، معادله ی انتقال حرکت را اینگونه می توان نوشت:

(۳-۶)

جاییکه و سطوح مقطع انتقال حرارت مربوط به تیر و منبع میباشند. همچنین ، ، ، ، ، و به ترتیب معرف دمای منبع، دمای میکروتیر، دمای هوای اطراف، فاصله ی بین میکروتیر و الکترود ثابت، ضریب هدایت حرارتی هوا ، ثابت جهانی استفان-بلتزمن^[۸۵]و ضریب دید^[۸۶] میباشند (زیرنویس برای منبع و برای تیر منظور شده است.). برای بدست آوردن مقدار ضریب دید رابطه زیر را داریم []: