۲-۱۴ تقریب میدان میانگین ۲۸

۳-۱ پارامترگرون آیزن ۳۲
۳-۲ تئوری ۳۴
۳-۳ روش کار ۳۷
فصل چهارم
۴-۱ بحث ونتایج ۳۹
۴-۲ نتیجه گیری ۴۶
۴۸
شکل ‏۲‑۱ شکل ظرفیت گرمایی نقره ۱۷
شکل ‏۲‑۲ مقایسه ظرفیت گرمایی تجربی الماس با مقدار پیش‌بینی شده انیشتین ۱۹
شکل ‏۲‑۳ تابع توزیع شعاعی برای پتانسیل لنارد جونز ۲۶

( اینجا فقط تکه ای از متن فایل پایان نامه درج شده است. برای خرید متن کامل پایان نامه با فرمت ورد می توانید به سایت feko.ir مراجعه نمایید و کلمه کلیدی مورد نظرتان را جستجو نمایید. )

شکل ‏۳-۱ نمای کلی از محاسبات عددی انجام شده جهت محاسبه مدول حجمی ۳۷
شکل ‏۴‑۱ منحنی مدول بالک برحسب چگالی ۴۰
شکل ‏۴‑۲ منحنی چگالی وابسته به پارامتر گرون آیزن ۴۱
شکل ‏۴‑۳ منحنی دمای دبای برحسب چگالی ۴۳
جدول‏ ۱-۴ارتباط بین خروجی ما و نتایج اندرسون ۴۴
جدول‏ ۴-۲ تصحیح کوانتومی مدول حجمی ۴۵
فصل اول

مقدمه

در عصر حاضر پی بردن به خواص ترمودینامیکی مواد یکی از مهم‌ترین دغدغه‌های دانشمندان به‌ خصوص فیزیکدانان و شیمیدانان است و این مهم از ابتدای تحقیقات علمی تاکنون وجود داشته است.
بعلاوه ما همیشه به دنبال روش‌های آسان برای پی بردن به این خواص هستیم چراکه روش‌های آزمایشگاهی بسیار زمان‌بر و پرهزینه هستند.در این پایان‌نامه سعی شده است که با بهره گرفتن از ابزار مکانیک آماری به روشی آسان برای محاسبه و تخمین مدول بالک جامدات دست‌یابیم. در آخر نتایج خود را با داده‌های آزمایشگاهی مقایسه می‌کنیم. انشاا… که مطالب این پایان‌نامه مفید و مورداستفاده قرار گیرد.

انرژی آزاد هلمهولتز^[۱]

از انرژی آزاد هلمهولتز F میتوان برای به دست آوردن فشار P یک جامد استفاده کرد. برای تعداد زیادی از جامدات در سرامیک‌ها و ژئوفیزیک ،F دارای سه بخش است:

(۱-۱)

که پتانسیل یک شبکه ایستا در صفر مطلق است، انرژی ارتعاشی به دلیل حرکت اتم‌ها به‌طوری‌که هر یک مجبور به ارتعاش اطراف نقطه شبکه‌اند و پتانسیل ناشی از الکترون‌ها است. در بعضی جامدات، پتانسیل‌های دیگری از قبیل مغناطیس کنندگی و اثرات اپتیکی سهیم‌اند ولی در این کار این پتانسیل‌ها مهم نیستند زیرا تا حد زیادی به نارساناها وابسته‌اند.
تعداد زیادی از مواد معدنی عایق‌اند، در چنین مواردی را می‌توان نادیده گرفت اما در مورد آهن نباید نادیده گرفته شود. در اینجا سه تابع ترمودینامیکی وجود دارد که به‌وسیله آن P و V به دیگر متغیرهای ترمودینامیکی ربط داده می‌شود.
انرژی آزاد هلمهولتز

(۲-۱)

انرژی گیبس^[۲]

(۳-۱)